Радиационные пояса Земли

Модель космоса


НИИЯФ МГУ

На этой странице мы помещаем одну из давних работ Элмара Николаевича Сосновца, краткий обзор популяции радиационных поясов Земли, не утративший своей ценности до нашего времени (в немного сокращенном виде).



Рис. 1 Усредненные по времени профили плотности потоков протонов в плоскости геомагнитного экватора (цифры у кривых соответствуют нижнему пределу энергии протонов в МэВ).



Рис. 2 Интегральные спектры протонов на разных L - оболочках.



Рис. 3. Дифференциальные спектры протонов на разных L - оболочках. (питч-угол 90о

Рис 4



Рис. 5. Дифференциальные энергетические спектры протонов, ПУ 90о . Сплошная линия - спкойная обстановка. Пунктир - для главной фазы магнитной бури (Dst > 200 нТ).



Рис 6



Рис.7 распределение электронов различных энергий в плоскости магнитного экватора в зависимости от L.
При L>6 распределение дается: а - для ночной и б --для дневной сторон. По оси ординат отложены потоки электронов с энергией выше заданной в см-2с-1 и энерговыделение (Э) в эВ/с на кристалл (кристалл NaJ(Tl) размером 20 x 20 мм под защитой ~1 г/см2~А1) 1-Ее>40кэВ; 2-Ee> ТОкэВ; 3-Ее> 150кэ&, 4 - Ее> 200 кэВ; 5 - Ee> 500 кэВ; 6-Ее>800кэВ; 7-Еe> 1,2 МэВ; 8-Ee> 6.ОМэВ




Рис.8 Зависимость потоков электронов на орбите геостационарного спут ника L=6,6 от местного времени:-- питч-угол 90o, питч-угол 65o.



Рис.9 Зависимость времени жизни электронов с энергией больше 500 кэв от величины L.



Рис.10 Профили потоков электронов в спокойных условиях за шесть дней до бури (а) и спустя два дня после магнитной бури (б). Цифры у кривых-энергий электронов в кэВ.



Рис.11 Дифференциальные энергетические спектры электронов для различных моментов времени на L=3.5. Цифры у кривых обозначают время в сутках до (со знаком "-"') и после (со знаком "'+") инжекции. Спектр вблизи момента инжекции обозначен индексом "О".




Рис.3.12 Плотности потока электронов с энергией 290-690 кэв для различных моментов времени на l-оболочках от 1,5 до 2,5. - Цифрами у кривых обозначено время в сутках, прошедшее после инжекции.



рис.13 Профили плотности потока электронов различных энергий в плоскости магнитного экватора. Питч-угол 90°. для удобства построения профилей потоки электронов с энергией 180 кэВ, 90 кэВ, 50 кэВ умножены соответственно на фактор 101, 102 и 103.



рис.14 Вероятность появления потока электронов в полдень (12 час) и в полночь (00 час) с величиной больше заданной на орбите стационарного спутника для эпохи 1966-1968 годов. Цифры у кривых-энергия электронов в МэВ.



Рис.15a Интегральные энергетические спектры электронов малых энергий на L -оболочках, соответствующих зазору и внешнему радиационному поясу: ---- спокойные условия; - - - - умеренное возмущение.



Рис.15б Усредненные по всем значениям местного времени интегральные энергетические спектры электронов на L= 2,81-12.





Рис.16 Усредненные во времени и по всем долготам профили интенсивности электронов различных энергий на геомагнитном экваторе в июле 1964 года. кривая 1 oтнoсится к электронам с энергией больше 500 кэВ, кривая 2 - больше 870 кэВ, кривая 5 - больше 1,2 МэВ.
Цифры у кривых соответствуют энергии электронов в МэВ.Верх (а) - для эпохи минимума солнечной активности, низ (б) - для эпохи минимума




Рис.17 Пространственное распределение электронов различных энергий в экваториальной плоскости в апреле 1968г.
Эльмар Николаевич Сосновец

РАДИАЦИОННЫЕ ПОЯСА ЗЕМЛИ

1. Естественные радиационные пояса

В околоземном космическом пространстве присутствуют значительные потоки заряженных частиц, захваченных геомагнитным полем и образующих радиационные пояса Земли. Радиационные пояса в основном состоят из протонов и электронов, энергия которых находится в пределах от десятков кэВ до сотен МэВ.
За последние годы значительный прогресс был достигнут в изучении структуры и динамики низкоэнергичных компонент радиационных поясов (протоны и электроны с энергией меньше 100 кэВ). Наиболее полные результаты были получены в период с 1968 по 1974 гг. на спутниках "ОГО-5", "ИМП-1" и "Эксплорер-45",а также на ИСЗ серии "Молния-1" и "Молния-2".
Использование в этих экспериментах дифференциальных спектрометров позволило выявить ряд особенностей в энергетических спектрах частиц.
Поэтому в настоящей работе наряду с интегральными спектрами там, где это возможно приводятся также и дифференциальные спектры.
Несмотря на большое число экспериментов, выполненных в околоземном космическом пространстве, целый ряд обстоятельств все еще существенно ограничивает точность построения расчетных кривых для плотности потоков заряженных частиц. Это в первую очередь связано с тем, что фактически после запуска спутников серии "Электрон" в 1964 году не проводилось целенаправленного систематического изучения структуры и динамики заряженных частиц в широком диапазоне энергий с перекрытием всех областей радиационных поясов. Использование же для построения расчетных кривых результатов, полученных с помощью разнородных методик и в различные моменты времени не позволяет достигнуть удовлетворительной точности.
Одной из причин, ограничивающих точность расчетных кривых, являются значительные флюктуации интенсивности частиц, увеличивающиеся по мере уменьшения энергии и увеличения расстояния от Земли и тесно связанные с уровнем геомагнитной возмущенности. Особенно значительные вариации во время магнитных возмущений испытывают потоки электронов с энергией от нескольких десятков до сотен кэВ в "зазоре" между внутренним и внешним поясами, а также потоки протонов кольцевого тока с энергиями в несколько десятков кэВ. Из-за значительного фона, создаваемого протонами с энергией больше 4 МэВ, отсутствуют надежные данные о распределении частиц малых энергий в области внутреннего радиационного пояса / L<2/.

Сопоставление и анализ всей совокупности результатов по распределению частиц радиационных поясов показывает, что в области L < 5 наиболее стабильной компонентой является протонная составляющая при энергиях больше I МэВ. Здесь потоки частиц могут быть определены с точностью до фактора 2-5. Для потоков частиц других энергий как протонов, так и электронов, могут быть сделаны расчеты не лучше, чем с точностью до фактора 3-10, а в отдельных случаях вообще можно говорить только об оценке плотности потока частиц по порядку величины.

2 Протонная составляющая радиационных поясов

На рис.1 приведено распределение протонов различных энергий в плоскости геомагнитного экватора. По оси абсцисс отложен параметр L, по оси ординат - плотность потока протонов в см-2 с-1. На этом рисунке представлены усредненные по времени значения плотности потоков протонов по данным советских и зарубежных авторов, относящиеся к периоду I96I-I975 гг.

Отечественные результаты получены в основном на ИСЗ серии "Электрон", "Космос-157" и "Молния-1". Обобщенные данные иностранных авторов приводятся по работе /25/. В области L > 6 приводятся значения плотностей потоков протонов, экстраполированные к экватору по результатам измерений на ИСЗ серии "Молния-1" в предположении изотропного распределения протонов.

На рис. 2 показаны усредненные по всем направлениям интегральные энергетические спектры протонов на различных L-оболочках в экваториальной плоскости и для некоторых геомагнитных широт, которые характеризуются отношением В/В экв (цифры у кривых).
Дифференциальные энергетические спектры протонов для области внутреннего радиационного пояса приводятся на рис.З. Спектры относятся к потоку протонов, перпендикулярному силовой линии магнитного поля.

Интенсивности протонов при энергиях меньше I МэВ представлены также на рис, 4а и 4б. По оси ординат в зависимости от L отложен в см .с .ср .кэВ поток протонов, перпендикулярный силовой линии магнитного поля. Цифры у кривых соответствуют энергии протонов в кэВ. Рисунок 4а относится к спокойным условиям, рисунок 4б соответствует максимальному развитию кольцевого тока на главной фазе магнитной бури с величиной Dst < 200 нТ.
Соответствующие дифференциальные энергетические спектры протонов на геомагнитном экваторе показаны на рис. 5.
По оси ординат отложен поток протонов в см .с .ср .кэВ , перпендикулярный силовой линии магнитного поля. Максимальное отклонение измеренных значений от среднего показано на рис. 5а. Данные, представленные на рисунках 4 и 5, обобщают многочисленные эксперименты, выполненные за период с 1965 по 1975 годы. Для построения графиков в основном использованы результаты, полученные на спутниках серии "Молния-1" и "Мол-ния-2" в период с 1970 по 1975 годы /5-7, 10, II/ и американском спутнике "Эксплорер-45" в 1971 году /I2-I4/
На рис. 6а-в дается распределение плотности энергии частиц кольцевого тока в эрг/см3 во время главной фазы магнитной бури 9 июля 1966 года /I5/. На рис. 6а и 6б изображены радиальные профили плотности энергии электронов и протонов, соответственно, в плоскости геомагнитного экватора. На рисунке 6в показаны контуры постоянной плотности энергии в плоскости магнитного меридиана. Видно, что во время главной фазы бури плотность энергии протонов на порядок величины превышает плотность энергии электронов и на L > 5 становится сравнимой с плотностью энергии магнитного поля В2/8π.
Таким образом, протоны кольцевого тока являются основным агентом, вызывающим депрессию магнитного поля, наблюдаемую во время главной фазы на поверхности Земли(в Dst- вариация).

3 Электронная составляющая радиационных поясов

Электронная компонента радиационных поясов испытывает значительные пространственные и временные вариации в зависимости, по крайней мере, от трех параметров: местного времени, уровня геомагнитной возмущенности и фазы цикла солнечной активности.

Плотности потоков электронов в области L > 6 в зависимости от местном го времени имеют существенно различное распределение, обусловленное деформацией магнитосферы под воздействием потоков частиц солнечного ветра и межпланетного магнитного поля.

Распределение плотностей потоков электронов на больших расстояниях показано на рисунке 7. Распределение представлено в меридиональной плоскости для электронов с энергией больше 150 кэВ при различных значениях местного времени. Эти результаты получены при полете спутников "Электрон" в 1964 году /I6/.

Характер зависимости плотности потоков электронов от местного времени виден также из рисунков 7 а,б, на которых приводятся распределения электронов различных энергий в плоскости геомагнитного экватора в зависимости от L (распределение электронов на рисунке 7б на L<4 не приводится, т.к. оно соответствует зависимостям, представленным на рисунке 7а). В области L > б распределение электронов для ночной стороны показано на рисунке 5.9а, для дневной стороны - на рисунке 5.9 б.
Кривая 1 относится к электронам с энергией больше 40 кэВ, кривая 2 -больше 70 кэВ, кривая 5 - больше 150 кэВ, кривая 4 - больше 200 кэВ, кривая 5 -больше 500 кэВ, кривая 6 больше 800 кэВ, кривая 7 - больше 1,2 МэВ, кривая 8 - больше 6,0 МэВ.
Все кривые, за исключением кривой I, построены по данным спутников "Электрон", полученным в 1964 году /1,4/. Кривая I обобщает данные американских спутников "Эксплорер-12,14,18", а в области малых L данные спутников "Космос-5,5" и "Электрон-1,5". Все результаты относятся к эпохе I965-I965 гг., которую можно характеризовать как эпоху минимума солнечной активности и периода распада пояса искусственно инжектированных электронов, образовавшегося после высотного термоядерного взрыва "Старфиш" в 1962 году.
За максимумом внешнего радиационного пояса (L>5) зависимость потоков электронов от местного в ремени становится тем силнее, чем выше энергия электронов. Особенно наглядно эта зависимость проявляется на орбите геостационарного спутника ( L = 6,6).
Но рис. 8 показано изменение потока электронов в двух интервалах энергии: 50-150 и 500-1000 кэВ при значениях пктч-угла 90o и 65o в течение одного оборота Земли вокруг своей оси /I7/.

Анализ экспериментальных денных показывает, что во время магнитных бурь происходит изменение интенсивности электронов иногда в IO-IOO paз и более, даже в период минимума солнечной активности (1964-1965 гг.), когда наблюдались только умеренные и слабые магнитные бури. отмечались вариации интенсивности электронов в ~10 раз.
Анализ экспериментальные данных показал, что средние значения интенсивности зависят от частоты и мощности магнитных возмущений, которые в свою очередь определяются фазой цикла солнечной активности.
Во время геомагнитных возмущений вступают в действие многие механизмы, вызывающие не только инжекцию частиц, но и их гибель. Однако, как правило, в эти периоды преобладает инжекция частиц, особенно при сильных магнитных возмущениях. Чем сильнее магнитная буря, тем на более глубокие L - оболочки происходит заброс частиц. А так как время жизни электронов резко возрастает с уменьшением L, то последствия инжекции на различных L - оболочках сказываются по-разному.
Зависимость времени жизни электронов с энергией больше 500 кэВ с изменением L показана на рис. 9 /I8/.
На рис. 10 приведены профили интенсивности электронов различных энергий в спокойных условиях ( рис. 10а) и через 2 дня после магнитной бури 4 сентября 1966 года (рис. 10б)/18/. Динамика поведения электронов различных энергий, инжектированных во время магнитной бури, показана на рис.11-12. На рис. 11 /I9/ приведены дифференциальные энергетические спектры на L = 5,5 за 5 дней до бури (кривая с индексом "-5"), непосредственно после инжекции (кривая с индексом "О") и спектры в последующие дни после инжекции (кривые с индексами "+5,+5,+8,+10,+15,+16)". Отчет времени на этих рисунках дается в сутках.
На рис. 12 /20/ показано изменение профилей интенсивности электронов с энергией 290-690 кэВ в области L = 2,0±0,5.
Для расчета плотности потока электронов в области зазора и внешнего пояса в спокойной геомагнитной обстановке на рис. 13 приводятся для магнитного экватора зависимости интенсивности электронов различных энергий от параметра L.
Для орбиты стационарного спутника на рис 14 приводятся вероятности появления потоков электронов с величиной больше заданной для нескольких значений энергии. Данные получены за период около 1,5 лет в течение 1966 - 1968 гг. /22/. Верхняя часть рисунка относится к дневным часам местного времени, нижняя - к ночным.

Потоки электронов с энергией порядка или меньше 100 кэв имеют наибольшие вариации в области квазизахвата ( L ~ 8), а потоки электронов больших энергий вблизи максимума внешнего радиационного пояса на L =5+7. Для приближенных оценок потоков электронов в произвольной точке L - оболочки на основе данных об их интенсивности на той же оболочке в плоскости экватора следует воспользоваться данными о высотном ходе. Как известно, высотный ход интенсивности может быть записан в виде:

J(B) = J(Bэ)(BЭ/B)н

где В и В - напряженность магнитного поля в искомой точке и на экваторе, a J(В) и J(Вэ) - интенсивности как функции В и Вэ.
Усредненные во времени интегральные энергетические спектры электронов внешнего пояса представлены на рис. 15а для энергий меньше 100 кэВ /I5/ и рис. 3.15б для больших энергий /24/. Спектры относятся к эпохе 1966-1967 гг. и получены вблизи плоскости геомагнитного экватора.

На рис. 15а сплошной линией показаны спектры для спокойных геомагнитных условий, пунктиром - для периода с умеренной возмущенностью магнитного поля (Кр ~5+4). В среднем с изменением уровня солнечной активности в пределах 11-летнего цикла происходит постепенное смещение максимума интенсивности электронов: в годы повышенной активности максимум интенсивности электронов наблюдался на L= 3,5, в годы минимума - на L = 4,8.
Зависимость интенсивности электронов от уровня активности Солнца наиболее сильно проявляется при энергиях больше I МэВ в области зазора между поясами. На рисунках 16а,б представлены усредненные по времени и по всем долготам профили интегральной интенсивности электронов различных энергий /25/.
Рисунок 16а характерен для минимума солнечной активности, рисунок 166 - для эпохи максимума.
Потоки и энергетические спектры электронов внутреннего пояса (L<2) претерпели значительные изменения за время, прошедшее после высотного ядерного взрыва "Старфиш" в 1962 г., особенно при энергиях выше I МэВ. Экспериментальные результаты показывают, что к 1968 г. поток электронов с энергией больше I МэВ достиг своего естественного уровня, существовавшего до взрыва "Старфиш".
Профили потоков электронов внутреннего пояса на геомагнитном экваторе, наблюдавшиеся в июле 1964 года на спутнике "Электрон-5", показаны на рисунке 7. На рисунке 17 приведено распределение электронов различных энергий на L = 1,2-1,8, зарегистрированное в апреле 1968 годна спутнике "Космос-219" /25/. По оси ординат отложен средний направленный поток. Потоки электронов в первых трех энергетических интервалах к этому времени достигли значений, определяемых естественными процессами в формировании электронной составляющей.
При энергиях энергиях больше 7 МэВ, по-видимому, еще сказывалось присутствие энергичных электронов искусственного происхождения. Возможен также существенный вклад в показания детектора от высокоэнергичных протонов. Поэтому указанные на рисунке 5.21 плотности потоков электронов с энергией больше 7 МэВ следует считать верхним пределом интенсивности этих электронов. Для электронов с энергией больше 1.5 МэВ использованы данные спутника "Эксплорер-12" (август 1961 года /2б/), где также измерялась интенсивность электронов естественного происхождения.
Контуры постоянной интенсивности электронов, соответствующие периоду после 1968 года, показаны на рисунках 3.25а-г. Эти результаты получены в июне 1971 года на спутнике "Космос-^б" /28/. Цифры у кривых соответствуют десятичному логарифму интенсивности электронов в см-2 с-1 ср-1 . Контуры постоянной интенсивности приводятся через 0,2 log10 интенсивности.

"Модель космоса" т.3, МГУ, 1976, с.50-82



Переход на другие страницы проекта "СиЗиФ"

 
Обзорные статьи, СиЗиФ  Обзорные статьи, СиЗиФ   Оглавление справочника   Начальная страница учебника  по солнечно-земной физике   Оглавление сайта по авторам материала   Оглавление раздела по истории исследований


Для связи:
lazutin@dec1.npi.msu.su
cjplfy 16.03.04, последнее обновление 28/10/2009